Una simple manifestación de la «polaridad» puede ilustrarse bien mediante el fenómeno de la difusión, en el cual podemos concebir, y podemos reproducir automáticamente, un «campo de fuerza», con sus polos y sus líneas visibles de equipotencialidad, muy parecido a la concepción que tenía Faraday del campo de fuerza de un sistema magnético. Así, en uno de los experimentos de Leduc27, si extendemos una capa de solución salina sobre una placa nivelada de vidrio {168} y dejamos caer en medio de ella una gota de tinta china, o de sangre, veremos que las partículas coloreadas se desplazan hacia el exterior desde el «polo central de concentración» a lo largo de las líneas de fuerza difusiva, trazando de este modo para nosotros un «campo monopolar» de difusión: y si colocamos dos gotas de este tipo lado a lado, sus líneas de difusión se opondrán y se repelerán mutuamente. O bien, en vez de la capa uniforme de solución salina, podemos colocar a poca distancia la una de la otra un grano de sal y una gota de sangre, representando dos polos opuestos: y obtener así la imagen de un «campo bipolar» de difusión. En ambos casos, obtenemos resultados estrechamente análogos a la polaridad «morfológica», pero en realidad dinámica, de la célula orgánica. Mas con toda probabilidad, la polaridad dinámica o asimetría de la célula es un fenómeno muy complicado: por la razón obvia de que, en cualquier sistema, una asimetría tenderá a engendrar otra. Una asimetría química inducirá una desigualdad en la tensión superficial, lo cual conducirá directamente a una modificación de la forma; a su vez, la asimetría química puede deberse a un proceso de electrólisis en un campo eléctrico polarizado; y, de nuevo, la heterogeneidad química puede intensificarse hasta convertirse en una «polaridad» química, debido a la tendencia de ciertas sustancias a buscar un lugar de mayor o menor energía superficial. No necesitamos intentar abordar un tema tan complejo y que conduce a tantos problemas que escapan al ámbito de interés del morfólogo. Pero aun así, el morfólogo, en su estudio de la célula, no puede eludir del todo estas importantes cuestiones; y volveremos a ellas una vez que nos hayamos ocupado en cierta medida de la forma de la célula y hayamos tomado en cuenta algunos de los fenómenos más simples de la tensión superficial.
Ahora estamos listos, y en cierta medida preparados, para estudiar los numerosos y complejos fenómenos que suelen acompañar a la división de la célula, por ejemplo, del óvulo fecundado.
La división de la célula va esencialmente acompañada, y precedida, por un cambio de una polaridad radial o monopolar a una polaridad decididamente bipolar.
En la célula hasta entonces quiescente, o aparentemente quiescente, percibimos ciertos movimientos, que corresponden con precisión a lo que debe acompañar y resultar de una „polarización“ de fuerzas dentro de la {169} célula: de fuerzas que, cualquiera que sea su naturaleza específica, al menos son capaces de polarizarse, y de producir la consiguiente atracción o repulsión entre partículas cargadas de materia. Las fuerzas opuestas que se distribuían en equislibrio en toda la sustancia de la célula se concentran en dos „centrosomas“, que pueden estar ya o no distinguidos como porciones visibles de materia; en el óvulo, uno de estos está siempre cerca del „polo animal“ del óvulo, y el otro alejado de él, polo que es visible así como químicamente diferente del otro, y es la región en la cual los cambios de desarrollo más rápidos y conspicuos comenzarán en breve. Entre los dos centrosomas, un huso