CAPÍTULO VII. EMANACIONES RADIACTIVAS.

Si la emanación está contenida en un recipiente cerrado, se ha demostrado que su actividad, que es una medida de la cantidad de emanación presente, disminuye según una ley exponencial con el tiempo. Si el recipiente se pone en comunicación con el aire exterior a través de un tubo capilar, la emanación se difunde lentamente hacia afuera, y se observa que la cantidad de emanación en el recipiente disminuye según la misma ley que antes, pero a una velocidad mayor. Utilizando tubos de diferentes longitudes y diámetros, se encontró que la velocidad de difusión obedecía a las mismas leyes que un gas. Se halló que el valor de K era 0·100. Este es un valor de K ligeramente mayor que el valor más bajo, 0·07, encontrado por Rutherford y la señorita Brooks. Curie y Danne no mencionan haber tomado precauciones especiales contra las perturbaciones de temperatura, y esto puede explicar el mayor valor de K obtenido por ellos.

También descubrieron que la emanación, al igual que un gas, se dividía siempre entre dos recipientes, puestos en comunicación el uno con el otro, en proporción a sus volúmenes.

En un experimento, un recipiente se mantuvo a una temperatura de 10 °C y el otro a 350 °C. La emanación se dividió entre los dos recipientes en la misma proporción que lo haría un gas bajo las mismas condiciones.

162. Con el propósito de comparación, algunos de los coeficientes de interdifusión de gases, recopilados de las tablas de Landolt y Bernstein, se dan a continuación.

Las tablas, aunque no muy satisfactorias con el propósito de comparación, muestran que el coeficiente de interdifusión sigue el orden inverso de los pesos moleculares. El valor de K para la emanación de radio es ligeramente inferior al del vapor de éter, cuyo peso molecular es 74. Podemos concluir, por tanto, que la emanación tiene un peso molecular superior a 74. Parece probable que la emanación posea un peso molecular situado en torno a 100, y probablemente mayor que este, pues los vapores de éter y alcohol tienen coeficientes de difusión más elevados en comparación con el ácido carbónico de lo que la teoría nos llevaría a anticipar. Al comparar los coeficientes de difusión de la emanación y del ácido carbónico en el aire, el valor del peso molecular de la emanación debería ser de aproximadamente 176 si el resultado observado para los gases simples —es decir, que el coeficiente de difusión es inversamente proporcional a la raíz cuadrada de los pesos moleculares— se cumple en el presente caso. Bumstead y Wheeler²⁷ compararon las velocidades de difusión de la emanación de radio y del dióxido de carbono a través de una placa porosa, y concluyeron que el peso molecular de la emanación era de aproximadamente 180.