Pasamos ahora de la consideración de la célula aislada a la de las células en contacto mutuo,〔a lo que podemos llamar en primera instancia 〜agregados celulares,〠〔mediante los cuales seremos conducidos en última instancia al estudio de los tejidos complejos. En esta parte de nuestro tema, al igual que en los capítulos precedentes, tendremos que prestar cierta atención a los efectos de diversas fuerzas; pero, como en el caso de la conformación de la célula aislada, probablemente encontraremos, y al menos podemos empezar por asumir, que la acción de la tensión superficial es especialmente manifiesta e importante. El efecto de esta tensión superficial se manifestará principalmente en la producción de superficies minimae areae: donde, como Plateau siempre cuidó de señalar, debemos entender por esta expresión no un mínimo absoluto, sino relativo, es decir, un área que se aproxima a un mínimo absoluto tanto como las circunstancias y las condiciones del caso lo permiten.
Hay ciertos principios fundamentales, o ecuaciones fundamentales, además de los que ya hemos considerado, que necesitaremos en nuestra investigación. Por ejemplo, el caso que tocamos brevemente (en la pág. 265) del ángulo de contacto entre el protoplasma y el filamento axial en un Heliozoo, veremos ahora que no es más que un caso particular de un teorema general y elemental.
Reafirmemos del siguiente modo, en términos de Energía, el principio general que subyace a la teoría de la tensión superficial o capilaridad.
When a fluid is in contact with another fluid, or with a solid or a gas, a portion of the energy of the system (that, namely, which we call surface energy), is proportional to the area of the surface of contact: it is also proportional to a coefficient which is specific for each particular pair of substances, and which is constant for these, save only in so far as it may be modified by {294} changes of temperature or of electric charge.
The condition of minimum potential energy in the system, which is the condition of equiôÙlibôÙrium, will accordingly be obtained by the utmost possible diminution in the area of the surfaces in contact.
When we have three bodies in contact, the case becomes a little more complex. Suppose for instance we have a drop of some fluid, A, floating on another fluid, B, and exposed to air, C. The whole surface energy of the system may now be considered as divided into two parts, one at the surface of the drop, and the other outside of the same; the latter portion is inherent in the surface BC, between the mass of fluid B and the superincumbent air, C; but the former portion consists of two parts, for it is divided between the two surfaces AB and AC, that namely which separates the drop from the surrounding fluid and that which separates it from the atmosphere. So far as
