134.

A esto podemos añadir inmediatamente otra relación cuantitativa. Todos los cálculos precedentes se basan en el supuesto de que la densidad de distribución $w$ y, por tanto, también la constante $\alpha$ en [eqn:(183)] (183) son pequeñas ([sect:129.] Sec. 129). Por consiguiente, si tomamos el valor de $\alpha$ de [eqn:(184)] (184) y tenemos en cuenta [eqn:(188)] (188), [eqn:(189)] (189) y [eqn:(201)] (201), se sigue que $\frac{p}{T^{\frac{5}{2}}}{e}^{-\frac{a}{R}-1}\text{debe ser pequeño.}$ Cuando no se satisface esta relación, el gas no puede encontrarse en estado ideal. Para el vapor saturado se deduce entonces de [eqn:(202)] (202) que $e^{-\frac{A{r}_0}{RT}}$ es pequeño. Para que pueda suponerse, por tanto, que un vapor saturado se encuentra en el estado de un gas ideal, la temperatura $T$ debe ser ciertamente menor que ${\displaystyle \frac{A}{R}}{r}_0$ o ${\displaystyle \frac{r_0}{2}}$. Tal restricción es desconocida para la termodinámica clásica.