Por consiguiente, volvemos ahora a las consideraciones de la [sect:135.] sec. 135 y suponemos un sistema de osciladores lineales ideales en un campo de radiación estacionario. Para avanzar en la dirección propuesta, es necesario conocer la ley dinámica elemental según la cual tiene lugar la acción mutua entre un oscilador y la radiación incidente, y además es fácil ver que esta ley no puede ser la misma que la que postula la teoría electrodinámica clásica para las vibraciones de un oscilador hertziano lineal.
Pues, según esta ley, todos los osciladores, al ser colocados en un campo estacionario de radiación, adquirirían, dado que sus propiedades son exactamente similares, la misma energía de vibración —si prescindimos de ciertas variaciones irregulares que, sin embargo, serán tanto menores cuanto menor supongamos la constante de amortiguamiento de los osciladores, es decir, cuanto más pronunciada sea su vibración natural—. Esto, sin embargo, está en contradicción directa con los valores discretos definidos de las densidades de distribución , , que hemos hallado en la [sect:139.] secc. 139 para el estado estacionario del sistema de osciladores.
Lo último nos permite concluir con certeza que en la ley dinámica que ha de establecerse, el elemento de cantidad de acción debe desempeñar un papel característico.
De qué naturaleza será este no puede predecirse a priori; esto es seguro, sin embargo, que el único tipo de ley dinámica admisible es aquel que dará para el estado estacionario de los osciladores exactamente las densidades de distribución calculadas previamente.
Es en este problema donde la cuestión del significado dinámico del cuanto de acción se sitúa por primera vez en primer plano, una cuestión cuya respuesta no era necesaria para los cálculos de las secciones precedentes, y esta es la razón principal por la cual en nuestro tratamiento la sección precedente fue abordada primero.