94.

Investiguemos ahora la ley de desplazamiento de Wien en lo que respecta a la dependencia de la cantidad $𝗌$ respecto de las variables $𝗎$ y $\nu$.

De la ecuación [eqn:(101)] (101) se deduce, al despejar $T$ y sustituir el valor dado en [eqn:(117)] (117), que $\frac{1}{T}=\frac{1}{\nu }F\left(\frac{c^3𝗎}{{\nu }^3}\right)=\frac{\partial 𝗌}{\partial 𝗎}\mathrm{\backslash Label}[eqn](118)\text{upshape (118)}$ donde, de nuevo, $F$ representa una función de un solo argumento y las constantes no contienen la velocidad de propagación $c$. Integrando con respecto al argumento obtenemos $𝗌=\frac{{\nu }^2}{c^3}{F}_1\left(\frac{c^3𝗎}{{\nu }^3}\right)\mathrm{\backslash Label}[eqn](119)\text{upshape (119)}$ permaneciendo invariable la notación. De esta forma, la ley de desplazamiento de Wien adquiere significado para cada radiación monocromática individual y, por tanto, también para radiaciones con cualquier distribución de energía arbitraria.