44. Poder emisivo y absorbente

Siguiendo a G. KirchhoffG. Kirchhoff, Gesammelte Abhandlungen, 1882, p. 574., llamamos a la cantidad $I_{2}$ , es decir, la intensidad del haz emitido desde el segundo medio hacia el primero, el poder emisivo $E$ del segundo medio, mientras que llamamos a la razón de $J_{2}$ a $J$ , es decir, aquella fracción de un haz incidente en el segundo medio que es absorbida en este medio, el poder absorbente $A$ del segundo medio. Por lo tanto, $E = I_{2} (≦ I), A = \frac{J_{2}}{J} (≦ 1) . \Label [e q n] (47) \upshape (47)$

Las cantidades $E$ y $A$ dependen

(a) de la naturaleza de los dos medios,
(b) de la temperatura, de la frecuencia $ν$ , y de la dirección y la polarización de la radiación considerada,
(c) de la naturaleza de la superficie límite y de la magnitud del elemento de superficie $d σ$ y de la del ángulo sólido $d Ω$ ,
(d) de la extensión geométrica y de la forma de la superficie total de los dos medios,
(e) de la naturaleza y forma de todos los demás cuerpos del sistema.

Pues un rayo puede pasar del primer medio al segundo, ser transmitido en parte por este último y luego, tras reflejarse en algún otro lugar, puede regresar al segundo medio y ser absorbido en él por completo.

Con estas suposiciones, según las ecuaciones [eqn:(46)] (46), [eqn:(45)] (45) y [eqn:(43)] (43), se cumple la ley de Kirchhoff: $\frac{E}{A} = I = d σ \cos θ d Ω 𝖪_{ν} d ν, \Label [e q n] (48) \upshape (48)$

es decir, la razón entre el poder emisivo y el poder absorbente de cualquier cuerpo es independiente de la naturaleza del cuerpo. Pues esta razón es igual a la intensidad del haz que atraviesa el primer medio, el cual, según la ecuación [eqn:(27)] (27), no depende en absoluto del segundo medio. El valor de esta razón depende, sin embargo, de la naturaleza del primer medio, en la medida en que, según [eqn:(42)] (42), no es la cantidad $𝖪_{ν}$ sino la cantidad $q^{2} 𝖪_{ν}$ la que es una función universal de la temperatura y la frecuencia. La demostración de esta ley dada por G. Kirchhoff l. c. fue grandemente simplificada más tarde por E. Pringsheim.E. Pringsheim, Verhandlungen der Deutschen Physikalischen Gesellschaft, 3, p. 81, 1901.