51.

Por consiguiente, en un vacío limitado por paredes totalmente reflectoras, cualquier estado de radiación puede persistir.

Pero tan pronto como se introduce en el vacío una cantidad de materia arbitrariamente pequeña, se establece gradualmente un estado estacionario de radiación. En este, la radiación de cada color que sea apreciablemente absorbido por la sustancia tiene la intensidad ${𝖪}_{\nu }$ correspondiente a la temperatura de la sustancia y determinada por la función universal [eqn:(42)] (42) para $q=c$, permaneciendo indeterminada la intensidad de radiación de los demás colores.

Si la sustancia introducida no es diatérmana para ningún color, por ejemplo, un trozo de carbón por pequeño que sea, existe en el estado estacionario de radiación en todo el vacío, para todos los colores, la intensidad ${𝖪}_{\nu }$ de la radiación negra correspondiente a la temperatura de la sustancia.

La magnitud de ${𝖪}_{\nu }$, considerada como una función de $\nu$, da la distribución espectral de la radiación negra en el vacío, o el llamado espectro de energía normal, que no depende de nada más que de la temperatura. En el espectro normal, dado que es el espectro de emisión de un cuerpo negro, la intensidad de radiación de cada color es la mayor que un cuerpo puede emitir a esa temperatura en cualquier circunstancia.