Si en un campo de radiación cualquiera tenemos un oscilador ideal del tipo supuesto anteriormente ([sect:135.] Sec. 135), se producirán entre este y la radiación que incide sobre él ciertas acciones mutuas, para las cuales supondremos nuevamente la validez de la ley dinámica elemental introducida en la sección precedente. La cuestión es entonces cómo se desarrollarán los procesos de emisión y absorción en el caso que ahora se considera.
En primer lugar, por lo que se refiere a la emisión de energía radiante por parte del oscilador, esta tiene lugar, como antes, según la hipótesis de emisión de cuantos ([sect:147.] Sec. 147), donde la cantidad de probabilidad depende de nuevo de la intensidad espectral correspondiente a través de la relación [eqn:(265)] (265).
Por otro lado, la absorción se calcula, exactamente igual que arriba, a partir de [eqn:(234)] (234), donde las vibraciones del oscilador tienen lugar también de acuerdo con la ecuación [eqn:(233)] (233). De este modo, mediante cálculos análogos a los realizados en el segundo capítulo de la parte precedente, con la única diferencia de que en lugar de la serie de Fourier [eqn:(235)] (235) se utiliza la integral de Fourier [eqn:(311)] (311), obtenemos para la energía absorbida por el oscilador en el tiempo la expresión donde las constantes y denotan los valores medios expresados en [eqn:(316)] (316), tomados para la región espectral en la vecindad de la frecuencia natural del oscilador. De ahí que la ley de la absorción venga dada de nuevo por la ecuación [eqn:(249)] (249), que ahora es válida también para una intensidad de vibración variable con el tiempo.