Todo lo que precede ha sido a modo de preparación. Antes de dar el paso final, que conducirá a la ley de distribución de la energía en el espectro de la radiación del cuerpo negro, reunamos brevemente los puntos esenciales del problema que aún queda por resolver.
Como ya hemos visto en la [sect:93.] secc. 93, todo el problema se reduce a la determinación de la temperatura correspondiente a una radiación monocromática de intensidad dada. Pues entre todas las distribuciones posibles de energía, la normal, es decir, la propia de la radiación del cuerpo negro, se caracteriza por el hecho de que en ella los rayos de todas las frecuencias tienen la misma temperatura.
Pero la temperatura de una radiación no puede determinarse a menos que se la ponga en equilibrio termodinámico con un sistema de moléculas u osciladores, cuya temperatura se conozca por otras fuentes. Pues si no consideráramos materia emisora y absorbente, no habría posibilidad de definir la entropía y la temperatura de la radiación, y la simple propagación de la radiación libre sería un proceso reversible, en el cual la entropía y la temperatura de los haces individuales no experimentarían cambio alguno. (Véase más abajo la [sect:166.] secc. 166.)
Ahora bien, en la sección precedente hemos deducido todas las propiedades características del equilibrio termodinámico de un sistema de osciladores ideales.
Por consiguiente, si logramos indicar un estado de radiación que se encuentre en equilibrio termodinámico con el sistema de osciladores, la temperatura de la radiación no podrá ser otra que la de los osciladores y, con ello, el problema queda resuelto.