179.

Supongamos que un gran número $N$ de osciladores similares con ejes paralelos, que actúan con bastante independencia unos de otros, están distribuidos irregularmente en un elemento de volumen del campo de radiación cuyas dimensiones son tan pequeñas que dentro de él las intensidades de radiación $𝖪$ no varían apreciablemente.

Investigaremos la acción mutua entre los osciladores y la radiación que se propaga libremente en el espacio.

Como antes, el estado del campo de radiación puede venir dado por la magnitud y el azimut de vibración $\psi$ de las intensidades principales ${𝖪}_{\nu }$ y ${𝖪}_{\nu }^{\prime }$ de los haces que inciden en el sistema de osciladores, donde ${𝖪}_{\nu }$ y ${𝖪}_{\nu }^{\prime }$ dependen de manera arbitraria de los ángulos de dirección $\theta$ y $\varphi$.

Por otro lado, sea el estado del sistema de osciladores dado por las densidades de distribución $w_1$, $w_2$, $w_3,\dots$ [eqn:(166)] (166), con las cuales los osciladores se distribuyen entre los diferentes elementos de región, siendo $w_1$, $w_2$, $w_3,\dots$ fracciones propias cualesquiera cuya suma es $1$.

Aquí, como siempre, se supone que el $n$-ésimo elemento de región contiene a los osciladores con energías comprendidas entre $(n-1)h\nu$ y $nh\nu$.

La energía absorbida por el sistema en el tiempo $dt$ dentro del elemento cónico $d\Omega$ es, según [eqn:(321)] (321), $\frac{\pi Ndt}{cL}{\sin }^2\theta (𝖪{\cos }^2\psi +{𝖪}^{\prime }{\sin }^2\psi )d\Omega .\mathrm{\backslash Label}[eqn](322)\text{upshape (322)}$ Calculemos ahora también la energía emitida dentro del mismo elemento cónico.