27.

Dado que ${ϵ}_{\nu }$ y ${\alpha }_{\nu }$ dependen únicamente de la naturaleza del medio, la temperatura y la frecuencia $\nu$, la intensidad de radiación de un color determinado en el estado de equilibrio termodinámico está completamente definida por la naturaleza del medio y la temperatura.

Un caso excepcional es cuando ${\alpha }_{\nu }=0$, es decir, cuando el medio no absorbe en absoluto el color en cuestión. Dado que ${𝖪}_{\nu }$ no puede volverse infinitamente grande, una primera consecuencia de esto es que en ese caso ${ϵ}_{\nu }=0$ también, es decir, un medio no emite ningún color que no absorba. Una segunda consecuencia es que si ${ϵ}_{\nu }$ y ${\alpha }_{\nu }$ se anulan ambos, la ecuación [eqn:(26)] (26) se satisface para cualquier valor de ${𝖪}_{\nu }$.

En un medio que es diatérmano para un color determinado, puede existir el equilibrio termodinámico para cualquier intensidad de radiación de ese color, sea cual sea.

Esto proporciona una ilustración inmediata de los casos de los que se habló antes ([sect:24.] Sec. 24), en los cuales, para un valor dado de la energía total de un sistema encerrado por una cubierta rígida e impermeable al calor, pueden existir varios estados de equilibrio correspondientes a varios máximos relativos de la entropía.

Es decir, puesto que la intensidad de radiación del color particular en el estado de equilibrio termodinámico es totalmente independiente de la temperatura de un medio que es diatérmano para este color, la energía total dada puede distribuirse arbitrariamente entre la radiación de ese color y el calor del cuerpo, sin hacer imposible el equilibrio termodinámico.

Entre todas estas distribuciones hay una en particular, correspondiente al máximo absoluto de entropía, que representa el equilibrio absolutamente estable. Esta, a diferencia de todas las demás, que son en cierto sentido inestables, tiene la propiedad de no verse afectada de manera apreciable por una pequeña perturbación.

En verdad veremos más adelante ([sect:48.] Sec. 48) que entre el número infinito de valores que puede tener el cociente ${\displaystyle \frac{{ϵ}_{\nu }}{{\alpha }_{\nu }}}$, si tanto el numerador como el denominador se anulan, existe uno particular que depende de un modo definido de la naturaleza del medio, de la frecuencia $\nu$ y de la temperatura.

Este valor distinto de la fracción se denomina en consecuencia la intensidad estable de radiación ${𝖪}_{\nu }$ en el medio, el cual a la temperatura en cuestión es diatérmano para los rayos de la frecuencia $\nu$.

Todo lo que acaba de decirse de un medio que es diatérmano para una clase determinada de rayos es válido para un vacío absoluto, que es un medio diatérmano para rayos de todas las clases, con la única diferencia de que no se puede hablar del calor y de la temperatura de un vacío absoluto en ningún sentido definido.

Por ahora volveremos a dejar de lado el caso especial de la diatermancia y asumiremos que todos los medios considerados tienen un coeficiente de absorción finito.