Consideraremos ahora desde un punto de vista diferente los fenómenos de radiación en el interior de un medio homogéneo e isotrópico muy extendido que se encuentra en equilibrio termodinámico.
Es decir, limitaremos nuestra atención, no a un elemento de volumen definido, sino a un haz definido, y de hecho a un haz elemental ([sect:21.] Sec. 21).
Supongamos que este haz está especificado por el plano focal infinitamente pequeño en el punto ([fig:2]Fig. 2), perpendicular al eje del haz, y por el ángulo sólido , y que la radiación tiene lugar hacia el plano focal en la dirección de la flecha. Consideraremos exclusivamente los rayos que pertenecen a este haz.
La energía de la radiación monocromática polarizada plana del haz considerado que pasa en la unidad de tiempo a través de está representada, según la [eqn:(11)] (11), dado que en este caso , , por
El mismo valor es válido para cualquier otra sección transversal del haz. Pues, en primer lugar, tiene en todas partes la misma magnitud ([sect:25.] Sec. 25), y en segundo lugar, el producto de cualquier sección recta del haz y el ángulo sólido bajo el cual se ve el plano focal desde esta sección tiene el valor constante , ya que la magnitud de la sección transversal aumenta con la distancia desde el vértice del haz en la proporción en que el ángulo sólido disminuye.
De ahí que la radiación en el interior del haz tenga lugar exactamente como si el medio fuera perfectamente diatérmano.
Por otra parte, la radiación es modificada continuamente a lo largo de su trayectoria por el efecto de la emisión, la absorción y la dispersión. Consideraremos la magnitud de estos efectos por separado.