146.

Al establecer la ley dinámica, será racional proceder de tal manera que la desviación respecto a las leyes de la electrodinámica clásica, que se reconoció como necesaria, sea lo más pequeña posible.

Por consiguiente, en lo que respecta a la influencia del campo de radiación sobre un oscilador, seguimos de cerca dicha teoría.

Si el oscilador vibra bajo la influencia de cualquier campo electromagnético externo, su energía $U$ no permanecerá en general constante, sino que la ecuación de energía [eqn:(205a)] (205a) debe ampliarse para incluir el trabajo que el campo electromagnético externo realiza sobre el oscilador y, si el eje del doblete eléctrico coincide con el eje $z$ , este trabajo se expresa mediante el término $⋿_{z} d f = ⋿_{z} \dot{f} d t$ .

Aquí $⋿_{z}$ denota la componente $z$ de la intensidad del campo eléctrico externo en la posición del oscilador, es decir, aquella intensidad de campo eléctrico que existiría en la posición del oscilador si este último no estuviera en absoluto.

Las demás componentes del campo externo no tienen influencia sobre las vibraciones del oscilador.

Por tanto, la ecuación de energía completa se lee:

$K f d f + L \dot{f} d \dot{f} = ⋿_{z} d f$

o bien:

$K f + L \ddot{f} = ⋿_{z}, \Label [e q n] (233) \upshape (233)$

y la energía absorbida por el oscilador durante el elemento de tiempo $d t$ es:

$⋿_{z} \dot{f} d t . \Label [e q n] (234) \upshape (234)$

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