42.

Consideraremos ahora un sistema en estado de equilibrio termodinámico, contenido en un recinto impermeable al calor y compuesto por $n$ cuerpos adyacentes emisores y absorbentes de cualquier tamaño y forma. Al igual que en [sect:36.] la Sec. 36, limitamos nuevamente nuestra atención a un haz plano polarizado monocromático que parte de un elemento $d σ$ de la superficie delimitadora de los dos medios en dirección hacia el primer medio ([fig:3]Fig. 3, flecha emplumada) dentro del elemento cónico $d Ω$ . Entonces, como en [eqn:(34)] (34), la energía suministrada por el haz en la unidad de tiempo es $d σ \cos θ d Ω 𝖪_{ν} d ν = I . \Label [e q n] (43) \upshape (43)$

Esta energía de radiación $I$ consta de una parte procedente del primer medio por reflexión regular o difusa en la superficie límite y de una segunda parte que atraviesa la superficie límite procedente del segundo medio.

Sin embargo, no nos detendremos en este modo de división, sino que subdividiremos aún más a $I$ según aquel de los $n$ medios del cual hayan sido emitidas las distintas partes de la radiación $I$ .

Este punto de vista difiere notablemente del precedente, ya que, por ejemplo, los rayos transmitidos desde el segundo medio a través de la superficie limítrofe hacia el haz considerado no han sido necesariamente emitidos en el segundo medio, sino que pueden, según las circunstancias, haber recorrido un camino largo y muy complicado a través de diferentes medios y haber sufrido en él los efectos de la refracción, reflexión, dispersión y absorción parcial un número cualquiera de veces.

De igual manera, los rayos del haz que, procedentes del primer medio, se reflejan en $d σ$ , no fueron necesariamente emitidos todos en el primer medio. Puede incluso suceder que un rayo emitido desde un cierto medio, tras pasar en su recorrido por otros medios, regrese al original y allí sea absorbido o emerja de este medio por segunda vez.

Considerando ahora todas estas posibilidades, denotaremos aquella parte de $I$ que ha sido emitida por elementos de volumen del primer medio por $_{1}$ , sin importar qué caminos hayan seguido los diferentes constituyentes, la que ha sido emitida por elementos de volumen del segundo medio por $I_{2}$ , etc. Entonces, dado que cada parte de $I$ debe haber sido emitida por un elemento de algún cuerpo, debe cumplirse la siguiente ecuación: $I = I_{1} + I_{2} + I_{3} + \dots I_{n} . \Label [e q n] (44) \upshape (44)$