96.

Mediante las ecuaciones [eqn:(118)] (118) y [eqn:(119)] (119) es posible dar a las leyes de la compresión adiabática reversible una forma en la que su significado se ve con mayor claridad y que constituye la generalización de las leyes enunciadas en la [sect:87.] Sec. 87 para la radiación negra y un suplemento a las mismas.

Es decir, es posible deducir [eqn:(105)] (105) nuevamente a partir de [eqn:(118)] (118) y [eqn:(99b)] (99b). Por lo tanto, las leyes deducidas en la [sect:87.] Sec. 87 para el cambio de frecuencia y temperatura de la energía de radiación monocromática siguen siendo válidas para una radiación de una distribución de energía originalmente del todo arbitraria. La única diferencia en comparación con la radiación negra consiste en el hecho de que ahora cada frecuencia tiene su propia temperatura distintiva.

Además, se deduce de [eqn:(119)] (119) y [eqn:(99b)] (99b) que $\frac{{𝗌}^{\prime }}{{\nu }^{\prime 2}}=\frac{𝗌}{{\nu }^2}.\mathrm{\backslash Label}[eqn](125)\text{upshape (125)}$

Ahora $𝗌d\nu V=𝖲d\nu$ denota la entropía de la radiación entre las frecuencias $\nu$ y $\nu +d\nu$ contenida en el volumen $V$. Por consiguiente, en virtud de [eqn:(125)] (125), [eqn:(99a)] (99a) y [eqn:(99c)] (99c) ${𝖲}^{\prime }d{\nu }^{\prime }=𝖲d\nu ,\mathrm{\backslash Label}[eqn](126)\text{upshape (126)}$ es decir, la entropía de la radiación de un intervalo espectral infinitesimal permanece constante. Esta es otra formulación del hecho de que la entropía total de la radiación, considerada como la suma de las entropías de todas las radiaciones monocromáticas contenidas en ella, permanece constante.