159.

Por otra parte, para valores grandes de $\lambda T$ [eqn:(276)] (276) se convierte en $E_{\lambda }=\frac{ckT}{{\lambda }^4},\mathrm{\backslash Label}[eqn](283)\text{upshape (283)}$ una relación que fue establecida primeramente por Lord RayleighLord Rayleigh, Phil. Mag. 49, p. 539, 1900. y que, por consiguiente, podemos llamar «la ley de radiación de Rayleigh».

Hallamos a continuación para la intensidad específica de radiación $𝖪$ a partir de [eqn:(274)] (274) $𝖪=\frac{k{\nu }^{2}T}{c^2}\mathrm{\backslash Label}[eqn](284)\text{upshape (284)}$ y a partir de [eqn:(275)] (275) para la densidad espacial de la radiación monocromática obtenemos $𝗎=\frac{8\pi k{\nu }^{2}T}{c^3}.\mathrm{\backslash Label}[eqn](285)\text{upshape (285)}$

La ley de radiación de Rayleigh es de un interés teórico muy grande, ya que representa aquella distribución de energía que se obtiene para la radiación en equilibrio estadístico con las moléculas materiales por medio de la dinámica clásica, y sin introducir la hipótesis de los cuantos.J. H. Jeans, Phil. Mag. Febr., 1909, p. 229, H. A. Lorentz, Nuovo Cimento V, vol. 16, 1908. Esto también puede verse a partir del hecho de que para un valor infinitesimalmente pequeño del elemento de cantidad de acción, $h$, la fórmula general [eqn:(276)] (276) degenera en la fórmula de Rayleigh [eqn:(283)] (283). Véase también más abajo, [sect:168.] Sec. 168 y ss.