Hasta ahora hemos aplicado la ley de desplazamiento de Wien únicamente al caso de la radiación negra; sin embargo, tiene una importancia mucho más general. Pues la ecuación [eqn:(95)] (95), tal como ya se ha indicado, proporciona, para cualquier distribución espectral original de la energía de radiación contenida en la cavidad evacuada y radiada uniformemente en todas direcciones, el cambio de esta distribución de energía que acompaña a un cambio adiabático reversible del volumen total.
Cada estado de radiación producido por un proceso de este tipo es perfectamente estacionario y puede perdurar indefinidamente, sujeto, no obstante, a la condición de que no exista rastro alguno de sustancia emisora o absorbente en el espacio de radiación. De lo contrario, según la [sect:51.] sec. 51, la distribución de la energía cambiaría con el tiempo, debido a la acción liberadora de la sustancia de forma irreversible —es decir, con un aumento de la entropía total—, hacia la distribución estable correspondiente a la radiación negra.
La diferencia de este caso general respecto al caso particular tratado en el capítulo precedente es que ya no podemos, como en el caso de la radiación negra, hablar de una temperatura definida de la radiación. Sin embargo, dado que se supone que el segundo principio de la termodinámica es de validez general, la radiación, al igual que cualquier sistema físico que se encuentre en un estado determinado, posee una entropía definida, . Esta entropía consta de las entropías de las radiaciones monocromáticas y, dado que los distintos tipos de rayos son independientes entre sí, puede obtenerse mediante adición. De ahí que donde denota la entropía de la radiación con frecuencias comprendidas entre y contenida en la unidad de volumen. es una función bien definida de las dos variables independientes y , y en lo sucesivo será tratada siempre como tal.