5. The Distribution of Energy in the Radiation

La distribución de energía en la radiación es en general bastante arbitraria; es decir, los diferentes colores de una cierta radiación pueden tener intensidades muy distintas.

El color de un rayo en física experimental suele denotarse por su longitud de onda, porque esta cantidad se mide directamente. Para el tratamiento teórico, sin embargo, suele ser preferible utilizar en su lugar la frecuencia $\nu$, ya que la característica del color no es tanto la longitud de onda, que cambia de un medio a otro, como la frecuencia, que permanece inalterada en un rayo de luz o de calor que atraviesa medios estacionarios.

Por lo tanto, en lo sucesivo denotaremos un cierto color mediante el valor correspondiente de $\nu$, y un cierto intervalo de color mediante los límites del intervalo $\nu$ y ${\nu }^{\prime }$, donde ${\nu }^{\prime }>\nu$.

La radiación situada en un cierto intervalo de color dividida por la magnitud ${\nu }^{\prime }-\nu$ del intervalo, la denominaremos la radiación media en el intervalo de $\nu$ a ${\nu }^{\prime }$.

Asumiremos entonces que si, manteniendo $\nu$ constante, tomamos el intervalo ${\nu }^{\prime }-\nu$ suficientemente pequeño y lo denotamos por $d\nu$, el valor de la radiación media se aproxima a un valor límite definido, independiente del tamaño de $d\nu$, al cual denominaremos brevemente "radiación de frecuencia $\nu$".

Para producir una intensidad finita de radiación, el intervalo de frecuencia, aunque tal vez pequeño, también debe ser finito.

Tenemos finalmente que tener en cuenta la polarización de la radiación emitida. Puesto que se supuso que el medio era isótropo, los rayos emitidos no están polarizados. Por consiguiente, cada rayo tiene exactamente el doble de la intensidad de uno de sus componentes polarizados plano, el cual podría, por ejemplo, obtenerse pasando el rayo a través de un prisma de Nicol.