35.

A partir de la consideración de un sistema formado por una sola sustancia homogénea e isotrópica, pasamos ahora al tratamiento de un sistema compuesto por dos sustancias homogéneas e isotrópicas diferentes contiguas entre sí, estando el sistema, como antes, encerrado por una cubierta rígida e impermeable al calor.

Consideramos el estado de radiación cuando existe equilibrio termodinámico, en primer lugar, como antes, con el supuesto de que los medios son de considerable extensión. Dado que el equilibrio no se perturba en absoluto si pensamos que la superficie que separa los dos medios es reemplazada por un instante por una área completamente impermeable a la radiación térmica, las leyes de los últimos párrafos deben cumplirse para cada una de las dos sustancias por separado.

Sea la intensidad específica de radiación de frecuencia $\nu$ polarizada en un plano arbitrario ${𝖪}_{\nu }$ en la primera sustancia (la superior en [fig:3]Fig. 3), y ${𝖪}_{\nu }^{\prime }$ en la segunda, y, en general, sean indicadas todas las cantidades referidas a la segunda sustancia mediante la adición de una comilla. Ambas cantidades ${𝖪}_{\nu }$ y ${𝖪}_{\nu }^{\prime }$ dependen, según la ecuación [eqn:(27)] (27), únicamente de la temperatura, de la frecuencia $\nu$ y de la naturaleza de las dos sustancias, y estos valores de las intensidades de radiación se mantienen hasta distancias muy pequeñas de la superficie limítrofe de las sustancias, y por lo tanto son totalmente independientes de las propiedades de esta superficie.