Podemos dar un paso más y, a partir de la entropía y la temperatura de una radiación monocromática no polarizada que es uniforme en todas las direcciones, extraer una determinada conclusión respecto a la entropía y la temperatura de un único haz plano polarizado y monocromático.
Que todo lápiz luminoso separado tiene también una cierta entropía se deduce, según el segundo principio de la termodinámica, del fenómeno de la emisión.
Pues dado que, por el acto de emisión, el calor se transforma en calor radiante, la entropía del cuerpo emisor disminuye durante la emisión y, junto con esta disminución, debe haber, según el principio de aumento de la entropía total, un aumento de una forma diferente de entropía como compensación.
Esto solo puede deberse a la energía de la radiación emitida. Por consiguiente, todo lápiz luminoso separado, polarizado plano y monocromático tiene su entropía definida, la cual solo puede depender de su energía y frecuencia, y se propaga y se difunde en el espacio junto con él.
Obtenemos así la idea de la radiación de entropía, que se mide, al igual que en el caso análogo de la radiación de energía, por la cantidad de entropía que atraviesa en la unidad de tiempo la unidad de área en una dirección determinada.
Por consiguiente, afirmaciones exactamente similares a las hechas en la [sect:14.] Sec. 14 respecto a la radiación de energía serán válidas para la radiación de entropía, dado que cada haz posee y transporta, no solo su energía, sino también su entropía.
Remitiendo al lector a las discusiones de la [sect:14.] Sec. 14, nos limitaremos por ahora a enumerar las leyes más importantes para su uso futuro.