80.

Los rayos que en el instante $t$ pertenecen al intervalo $(\nu ,d\nu )$ y abandonan este intervalo en el tiempo $\delta t$ debido a la reflexión en el reflector móvil, son simplemente aquellos rayos que inciden en el reflector móvil en el tiempo $\delta t$. Pues el cambio de color que experimenta tal rayo es, según [eqn:(83)] (83) y [eqn:(91)] (91), grande en comparación con $d\nu$, la anchura de todo el intervalo. De ahí que solo necesitemos calcular la energía que, en el tiempo $\delta t$, es transmitida al reflector por los rayos del intervalo $(\nu ,d\nu )$.

Para un haz elemental, que incide sobre el elemento $d\sigma$ de la superficie reflectora con el ángulo de incidencia $\theta$, esta energía es, según [eqn:(88)] (88) y [eqn:(5)] (5), $I\delta t=2{𝖪}_{\nu }d\sigma \cos \theta d\Omega d\nu \delta t=2{𝖪}_{\nu }d\sigma \sin \theta \cos \theta d\theta d\varphi d\nu \delta t.$ De aquí obtenemos para la radiación monocromática total, que incide sobre toda la superficie $F$ del reflector, mediante integración con respecto a $\varphi$ desde $0$ hasta $2\pi$, con respecto a $\theta$ desde $0$ hasta ${\displaystyle \frac{\pi }{2}}$, y con respecto a $d\sigma$ desde $0$ hasta $F$, $2\pi F{𝖪}_{\nu }d\nu \delta t.\mathrm{\backslash Label}[eqn](92)\text{upshape (92)}$ De este modo, esta energía radiante abandona, en el tiempo $\delta t$, el intervalo de frecuencias $(\nu ,d\nu )$ considerado.