100.

En cuanto a cómo la radiación de entropía $𝖫$ depende de la radiación de energía $𝖪$, la ley de desplazamiento de Wien en la forma de [eqn:(119)] (119) proporciona información inmediata. De ella se deduce, en efecto, teniendo en cuenta [eqn:(133)] (133) y [eqn:(24)] (24), que $𝖫=\frac{{\nu }^2}{c^2}F\left(\frac{c^2𝖪}{{\nu }^3}\right)\mathrm{\backslash Label}[eqn](134)\text{upshape (134)}$ y, además, al tomar en consideración [eqn:(118)] (118), $\frac{\partial 𝖫}{\partial 𝖪}=\frac{\partial 𝗌}{\partial 𝗎}=\frac{1}{T}.\mathrm{\backslash Label}[eqn](135)\text{upshape (135)}$ De aquí también $T=\nu F_1\left(\frac{c^2𝖪}{{\nu }^3}\right)\mathrm{\backslash Label}[eqn](136)\text{upshape (136)}$ o $𝖪=\frac{{\nu }^3}{c^2}{F}_2\left(\frac{T}{\nu }\right).\mathrm{\backslash Label}[eqn](137)\text{upshape (137)}$

Es cierto que estas relaciones, al igual que las ecuaciones [eqn:(118)] (118) y [eqn:(119)] (119), se dedujeron originalmente para radiación no polarizada y uniforme en todas direcciones.

Sin embargo, son válidas en general para el caso de cualquier radiación, sea cual sea, para cada rayo monocromático polarizado plano independiente. Pues, dado que los rayos independientes se comportan y se propagan con total independencia unos de otros, la intensidad, $𝖫$, de la radiación de entropía de un rayo solo puede depender de la intensidad de la radiación de energía, $𝖪$, de ese mismo rayo.

De ahí que cada rayo monocromático independiente tenga definida no solo su energía, sino también su entropía mediante [eqn:(134)] (134) y su temperatura mediante [eqn:(136)] (136).