88.

La ley del desplazamiento de Wien también puede formularse, en el caso de la radiación del cuerpo negro, para la intensidad específica de radiación ${𝖪}_{\nu }$ de un rayo monocromático plano polarizado. En esta forma, según [eqn:(24)] (24), se expresa como ${𝖪}_{\nu }=\frac{{\nu }^3}{c^2}F\left(\frac{T}{\nu }\right).\mathrm{\backslash Label}[eqn](106)\text{upshape (106)}$ Si, como se hace habitualmente en la física experimental, la intensidad de la radiación se refiere a las longitudes de onda $\lambda$ en lugar de a las frecuencias $\nu$, de acuerdo con [eqn:(16)] (16), a saber, ${⋿}_{\lambda }=\frac{c{𝖪}_{\nu }}{{\lambda }^2},$ la ecuación [eqn:(106)] (106) adopta la siguiente forma: $E_{\lambda }=\frac{c^2}{{\lambda }^5}F\left(\frac{\lambda T}{c}\right).\mathrm{\backslash Label}[eqn](107)\text{upshape (107)}$ Esta forma de la ley del desplazamiento de Wien ha sido por lo general el punto de partida para una comprobación experimental, cuyo resultado ha sido en todos los casos una verificación bastante precisa de dicha ley. P. ej., F. Paschen, Sitzungsber. d. Akad. d. Wissensch. Berlin, págs. 405 y 959, 1899. O. Lummer und E. Pringsheim, Verhandlungen d. Deutschen physikalischen Gesellschaft 1, págs. 23 y 215, 1899. Annal. d. Physik 6, pág. 192, 1901.