182.

La constante $\beta$ introducida arriba, un número positivo pequeño, está determinada por los límites espaciales y espectrales de la radiación influenciada por el sistema de osciladores. Si $q$ denota la sección transversal en ángulo recto con la dirección del rayo, $\Delta \nu$ el ancho espectral del haz recortado de la radiación incidente total por el sistema, la energía que es capaz de absorción y que es aportada al sistema de osciladores dentro del elemento cónico $d\Omega$ en el tiempo $dt$ es, según [eqn:(332)] (332) y [eqn:(11)] (11), $q\Delta \nu (𝖪{\cos }^2\psi +{𝖪}^{\prime }{\sin }^2\psi ){\sin }^2\theta d\Omega dt.\mathrm{\backslash Label}[eqn](337)\text{upshape (337)}$ De ahí que la energía realmente absorbida sea la fracción $\beta$ de este valor. Comparando esto con [eqn:(322)] (322) obtenemos $\beta =\frac{\pi N}{q·\Delta \nu ·cL}.\mathrm{\backslash Label}[eqn](338)\text{upshape (338)}$

[Conservación de la energía y aumento de la entropía] IVConservación de la energía y aumento de la entropía. Conclusión