La entropía de un rayo está, por supuesto, determinada también por su temperatura. De hecho, combinando las ecuaciones [eqn:(138)] (138) y [eqn:(274)] (274) obtenemos fácilmente como expresión para la radiación de entropía de un rayo plano polarizado monocromático de intensidad específica de radiación y frecuencia , lo cual constituye una formulación más precisa de la ecuación [eqn:(134)] (134) para la ley de desplazamiento de Wien.
Además se deduce de [eqn:(135)] (135), teniendo en cuenta [eqn:(273)] (273), que la densidad espacial de la entropía de la radiación monocromática uniformemente no polarizada en función de la densidad espacial de energía es $\Squeeze[0.95]{$\displaystyle \mathsf{s} = \frac{8\pi k\nu^{2}}{c^{3}} \biggl{ \biggl(1 + \frac{c^{3}\mathsf{u}}{8\pi h\nu^{3}}\biggr) \log\biggl(1 + \frac{c^{3}\mathsf{u}}{8\pi h\nu^{3}}\biggr) - \frac{c^{3}\mathsf{u}}{8\pi h\nu^{3}} \log\frac{c^{3}\mathsf{u}}{8\pi h\nu^{3}}\biggr}. Esta es una formulación más precisa de la ecuación [eqn:(119)] (119).