165.

Las relaciones entre la intensidad de la radiación y la temperatura expresadas en la [sect:156.] secc. 156 son válidas para la radiación en un vacío puro. Si la radiación se encuentra en un medio de índice de refracción $n$, la forma en que la intensidad de la radiación depende de la frecuencia y de la temperatura viene dada por la proposición de la [sect:39.] secc. 39, a saber: el producto de la intensidad específica de radiación ${𝖪}_{\nu }$ y el cuadrado de la velocidad de propagación de la radiación tiene el mismo valor para todas las sustancias. La forma de esta función universal [eqn:(42)] (42) se deduce directamente de [eqn:(274)] (274) $𝖪q^2=\frac{{ϵ}_{\nu }}{{\alpha }_{\nu }}{q}^2=\frac{h{\nu }^3}{e^{\frac{h\nu }{kT}}-1}.\mathrm{\backslash Label}[eqn](299)\text{upshape (299)}$ Ahora bien, dado que el índice de refracción $n$ es inversamente proporcional a la velocidad de propagación, la ecuación [eqn:(274)] (274) es reemplazada, en el caso de un medio con el índice de refracción $n$, por la relación más general ${𝖪}_{\nu }=\frac{h{\nu }^3{n}^2}{c^2}\frac{1}{e^{\frac{h\nu }{kT}}-1}\mathrm{\backslash Label}[eqn](300)\text{upshape (300)}$ y, de manera similar, en lugar de [eqn:(275)] (275) tenemos la relación más general $𝗎=\frac{8\pi h{\nu }^3{n}^3}{c_3}\frac{1}{e^{\frac{h\nu }{kT}}-1}.\mathrm{\backslash Label}[eqn](301)\text{upshape (301)}$ Estas expresiones son válidas, por supuesto, también para la emisión de un cuerpo que es negro respecto a un medio con un índice de refracción $n$.