99.

A partir de la intensidad de la radiación de entropía propagada, también se puede obtener la expresión para la densidad espacial de la entropía radiante, del mismo modo que la densidad espacial de la energía radiante se deduce de la intensidad de la energía radiante propagada. (Véase la [sect:22.] secc. 22). De hecho, por analogía con la ecuación [eqn:(20)] (20), la densidad espacial $s$ de la entropía de la radiación en cualquier punto del vacío es $s=\frac{1}{c}\int Ld\Omega ,\mathrm{\backslash Label}[eqn](131)\text{upshape (131)}$ donde la integración debe extenderse sobre los elementos cónicos que se extienden desde el punto en cuestión en todas las direcciones. $L$ es constante para la radiación uniforme y obtenemos $s=\frac{4\pi L}{c}.\mathrm{\backslash Label}[eqn](132)\text{upshape (132)}$ Mediante la resolución espectral de la cantidad $L$, según la ecuación [eqn:(129)] (129), obtenemos también a partir de [eqn:(131)] (131) la densidad espacial de la entropía de radiación monocromática: $𝗌=\frac{1}{c}\int (𝖫+{𝖫}^{\prime })d\Omega ,$ y para la radiación no polarizada, que es uniforme en todas las direcciones $𝗌=\frac{8\pi 𝖫}{c}.\mathrm{\backslash Label}[eqn](133)\text{upshape (133)}$