47.

La ley que rige para la magnitud [eqn:(42)] (42) puede expresarse de una forma diferente, introduciendo, mediante [eqn:(24)] (24), la densidad de volumen ${𝗎}_{\nu }$ de la radiación monocromática en lugar de la intensidad de la radiación ${𝖪}_{\nu }$. Obtenemos entonces la ley de que, para la radiación en un estado de equilibrio termodinámico, la magnitud ${𝗎}_{\nu }{q}^3\mathrm{\backslash Label}[eqn](49)\text{upshape (49)}$ es una función de la temperatura $T$ y de la frecuencia $\nu$, y es la misma para todas las sustancias.

En esta ley se supone que la cantidad $q$ en la [eqn:(24)] (24) es la misma que en la [eqn:(37)] (37). Esto no se cumple para sustancias fuertemente dispersivas o absorbentes. Para la generalización aplicativa a tales casos, véase M. Laue, Annalen d. Physik 32, p. 1085, 1910.

Esta ley resulta más clara si consideramos que la cantidad ${𝗎}_{\nu }d\nu \frac{q^3}{{\nu }^3}\mathrm{\backslash Label}[eqn](50)\text{upshape (50)}$ también es una función universal de $T$, $\nu$ y $\nu +d\nu$, y que el producto ${𝗎}_{\nu }d\nu$ es, según [eqn:(22)] (22), la densidad de volumen de la radiación cuya frecuencia se encuentra entre $\nu$ y $\nu +d\nu$, mientras que el cociente ${\displaystyle \frac{q}{\nu }}$ representa la longitud de onda de un rayo de frecuencia $\nu$ en el medio en cuestión.

La ley adopta entonces la siguiente forma sencilla:

Cuando cualesquiera cuerpos se encuentran en equilibrio termodinámico, la energía de la radiación monocromática de una frecuencia definida, contenida en un elemento cúbico de lado igual a la longitud de onda, es la misma para todos los cuerpos.