49.

De acuerdo con la ley enunciada en la [sect:45.] sec. 45, la intensidad de un haz luminoso, cuando existe un estado de radiación térmica estable en un medio diatermano, es igual al poder emisivo $E$ de un cuerpo negro en contacto con el medio. En este hecho se basa la posibilidad de medir el poder emisivo de un cuerpo negro, aunque en la naturaleza no existan cuerpos absolutamente negros.W. Wien y O. Lummer, Wied. Annalen, 56, p. 451, 1895. Una cavidad diatermana está encerrada por paredes fuertemente emisivasLa intensidad de la emisión solo influye en el tiempo requerido para establecer la radiación estacionaria, pero no en su carácter. Sin embargo, es fundamental que las paredes no transmitan radiación al exterior. y dichas paredes se mantienen a una cierta temperatura constante $T$. Entonces, la radiación en la cavidad, cuando se establece el equilibrio termodinámico para cada frecuencia $\nu$, adquiere la intensidad correspondiente a la velocidad de propagación $q$ en el medio diatermano, de acuerdo con la función universal [eqn:(42)] (42). En consecuencia, cualquier elemento de área de las paredes irradia hacia el interior de la cavidad exactamente igual que si la pared fuera un cuerpo negro a la temperatura $T$. La cantidad que falta en la intensidad de los rayos emitidos en realidad por las paredes en comparación con la emisión de un cuerpo negro es suplida por los rayos que inciden en la pared y se reflejan en ella. De manera análoga, cada elemento de área de una pared recibe la misma radiación.

En realidad, la radiación $I$ que parte de un elemento de área de una pared consta de la radiación $E$ emitida por el elemento de área y de la radiación reflejada en el elemento de área a partir de la radiación incidente $I$, es decir, la radiación que no es absorbida $(1-A)I$. Tenemos, por lo tanto, de acuerdo con la ley de Kirchhoff [ec. (48)] (48),

$I=E+(1-A)I.$

Si ahora hacemos un agujero en una de las paredes de un tamaño $d\sigma$, tan pequeño que la intensidad de la radiación dirigida hacia el agujero no se vea alterada por ello, la radiación pasa a través del agujero hacia el exterior, donde supondremos que hay el mismo medio diatérmano que en el interior. Esta radiación tiene exactamente las mismas propiedades que si $d\sigma$ fuera la superficie de un cuerpo negro, y esta radiación puede medirse para cada color junto con la temperatura $T$.