Si el proceso de expansión adiabática irreversible de la radiación desde el volumen hasta el volumen tiene lugar tal como se acaba de describir, con la única diferencia de que no hay ninguna partícula de carbono presente en el vacío, una vez que se establece el estado estacionario de la radiación —como ocurrirá al cabo de cierto tiempo debido a la reflexión difusa en las paredes de la cavidad—, la radiación en el nuevo volumen ya no tendrá el carácter de radiación negra y, por consiguiente, carecerá de una temperatura definida.
Sin embargo, la radiación, como todo sistema en un estado físico determinado, posee una entropía definida que, según el segundo principio, es mayor que la original , pero no tan grande como la dada en la [eqn:(82)] (82). El cálculo no puede llevarse a cabo sin el uso de leyes que se abordarán más adelante (véase la [sect:103.] Secc. 103).
Si posteriormente se introduce una partícula de carbono en el vacío, se establece un equilibrio absolutamente estable mediante un segundo proceso irreversible y, permaneciendo constantes tanto la energía total como el volumen total, la radiación adquiere la distribución de energía normal de la radiación negra y la entropía aumenta hasta el valor máximo dado por la [eqn:(82)] (82).