158.

Para valores pequeños de $\lambda T$ (es decir, pequeños en comparación con la constante ${\displaystyle \frac{ch}{k}}$) la ecuación [eqn:(276)] (276) se convierte en $E_{\lambda }=\frac{c^{2}h}{{\lambda }^5}{e}^{-\frac{ch}{k\lambda T}}\mathrm{\backslash Label}[eqn](280)\text{upshape (280)}$ una ecuación que expresa la ley de distribución de energía de WienW. Wien, Wied. Ann. 58, p. 662, 1896..

La intensidad específica de radiación $𝖪$ resulta entonces, según [eqn:(274)] (274), $𝖪=\frac{h{\nu }^3}{c^2}{e}^{-\frac{h\nu }{kT}}\mathrm{\backslash Label}[eqn](281)\text{upshape (281)}$ y la densidad espacial de energía $𝗎$ es, a partir de [eqn:(275)] (275), $𝗎=\frac{8\pi h{\nu }^3}{c^3}{e}^{-\frac{h\nu }{kT}}.\mathrm{\backslash Label}[eqn](282)\text{upshape (282)}$