Hasta ahora todas las leyes deducidas en las secciones precedentes para medios diatérmanos se aplican a una frecuencia definida, y debe tenerse presente que una sustancia puede ser diatérmana para un color y adiáturmana para otro. De aquí que la radiación de un medio completamente encerrado por paredes absolutamente reflectoras sea, cuando se ha establecido el equilibrio termodinámico para todos los colores para los cuales el medio tiene un coeficiente de absorción finito, siempre la radiación estable correspondiente a la temperatura del medio, tal como la representada por la emisión de un cuerpo negro. De ahí que a esta se le denomine brevemente radiación "negra".M. Thiesen, Verhandlungen d. Deutschen Physikal. Gesellschaft, 2, p. 65, 1900. Por otra parte, la intensidad de los colores para los cuales el medio es diatérmano no es necesariamente la radiación negra estable, a menos que el medio se encuentre en un estado de intercambio estacionario de radiación con una sustancia absorbente.
No hay más que un medio que sea diatérmano para toda clase de rayos, a saber, el vacío absoluto, el cual, ciertamente, solo puede producirse en la naturaleza de manera aproximada. Sin embargo, la mayoría de los gases, por ejemplo, el aire de la atmósfera, poseen, al menos si no son demasiado densos, y con una aproximación suficiente, las propiedades ópticas de un vacío respecto a ondas de longitud no demasiado corta. En la medida en que esto se cumple, la velocidad de propagación puede considerarse la misma para todas las frecuencias, a saber,