Consideraremos ahora, desde el punto de vista de la electrodinámica pura, los procesos que tienen lugar en el vacío, el cual está limitado por todos lados por paredes reflectantes y a través del cual la radiación térmica pasa uniformemente en todas direcciones, y a continuación investigaremos las relaciones entre las magnitudes electrodinámicas y termodinámicas.
El estado electrodinámico del campo de radiación queda determinado en todo instante por los valores de la intensidad del campo eléctrico y de la intensidad del campo magnético en cada punto del campo, y los cambios en el tiempo de estos dos vectores están completamente determinados por las ecuaciones de campo de Maxwell [eqn:(52)] (52), que ya hemos utilizado en [sect:53.] Sec. 53, junto con las condiciones de contorno que se cumplen en las paredes reflectantes.
En el presente caso, sin embargo, tenemos que habérnoslas con una solución de estas ecuaciones de mucha mayor complejidad que la expresada por [eqn:(54)] (54), que corresponde a una onda plana. Pues una onda plana, aun cuando sea periódica con una longitud de onda situada dentro del espectro óptico o térmico, jamás puede ser interpretada como radiación térmica.
En efecto, según [sect:16.] Sec. 16, una intensidad finita de radiación térmica requiere un ángulo sólido finito de los rayos y, según [sect:18.] Sec. 18, un intervalo espectral de anchura finita. Mas una onda absolutamente plana y absolutamente periódica tiene un ángulo sólido nulo y una anchura espectral nula. Por tanto, en el caso de una onda plana periódica no puede hablarse en absoluto ni de entropía ni de temperatura de la radiación.