En el capítulo anterior nos hemos familiarizado con todos los detalles de un sistema de osciladores expuestos a una radiación uniforme. Ahora podemos desarrollar la idea expuesta al final de la [sect:144.] Sec. 144.
Es decir, podemos identificar el estado estacionario de los osciladores recién hallado con el estado de entropía máxima del sistema de osciladores que se derivó directamente de la hipótesis de los cuantos en la parte anterior, y podemos entonces igualar la temperatura de la radiación a la temperatura de los osciladores. De hecho, es posible obtener una concordancia perfecta de los dos estados mediante una coordinación adecuada de sus magnitudes correspondientes.
Según [sect:139.] el Art. 139, la «densidad de distribución» de los osciladores en el estado de equilibrio estadístico cambia bruscamente de un elemento de región a otro, mientras que, según [sect:138.] el Art. 138, la distribución dentro de un único elemento de región es uniforme. Los elementos de región del plano de estado están limitados por elipses concéntricas semejantes y colocalizadas que corresponden a aquellos valores de la energía de un oscilador que son múltiplos enteros de . Hemos hallado exactamente lo mismo para el estado estacionario de los osciladores cuando están expuestos a radiación uniforme, y la densidad de distribución en el -ésimo elemento de región se puede hallar a partir de [eqn:(270)] (270), si recordamos que el -ésimo elemento de región contiene las energías comprendidas entre y . Por tanto: Esto está en perfecta concordancia con el valor anterior [eqn:(220)] (220) de si ponemos
y cada una de estas dos ecuaciones conduce, según [eqn:(221)] (221), a la siguiente relación entre la intensidad de la vibración excitadora y la energía total de los osciladores: