171.

Intentemos ahora definir para el caso general el estado de radiación en el sentido termodinámico-macroscópico como lo hicimos arriba en la [sect:107.] sec. 107 y siguientes, para una radiación estacionaria. Cada una de las tres componentes de la intensidad del campo eléctrico, p. ej., ${⋿}_z$, puede representarse para el largo intervalo de tiempo desde $t=0$ hasta $t=𝖳$, en cada punto, p. ej., en el origen de coordenadas, mediante una integral de Fourier, que en el presente caso es algo más conveniente que la serie de Fourier [eqn:(149)] (149): ${⋿}_z={\int }_0^{\infty }d\nu C_{\nu }\cos (2\pi \nu t-{\theta }_{\nu }),\mathrm{\backslash Label}[eqn](311)\text{upshape (311)}$ donde $C_{\nu }$ (positivo) y ${\theta }_{\nu }$ denotan ciertas funciones de la variable de integración positiva $\nu$.

Los valores de estas funciones no están totalmente determinados por el comportamiento de ${⋿}_z$ en el intervalo de tiempo mencionado, sino que dependen también de la manera en que ${⋿}_z$ varía como función del tiempo más allá de ambos extremos de dicho intervalo.

De ahí que las cantidades $C_{\nu }$ y ${\theta }_{\nu }$ no posean por separado ningún significado físico bien definido, y sería totalmente incorrecto pensar en la vibración ${⋿}_z$ como, digamos, un espectro continuo de vibraciones periódicas con amplitudes constantes $C_{\nu }$.

Esto puede verse, por lo demás, inmediatamente a partir del hecho de que el carácter de la vibración ${⋿}_z$ puede variar con el tiempo de cualquier manera imaginable.

Cómo debe realizarse la resolución espectral de la vibración ${⋿}_z$ y a qué resultados conduce se mostrará a continuación ([sect:174.] Sec. 174).