57.

Una cierta fuerza mecánica es ejercida sobre la sustancia del conductor por el campo electromagnético considerado. Calcularemos la componente de esta fuerza normal a la superficie. Es parte de origen eléctrico y parte magnético. Consideremos primero la primera, ${𝖥}_e$. Dado que la carga eléctrica existente en la superficie del conductor se encuentra en un campo electromagnético, se ejerce sobre ella una fuerza mecánica igual al producto de la carga por la intensidad del campo. Sin embargo, puesto que la intensidad del campo es discontinua, teniendo el valor $-2\sin \theta f$ en el lado del vacío y $0$ en el lado del conductor, a partir de una ley bien conocida de la electrostática, la magnitud de la fuerza mecánica ${𝖥}_e$ que actúa sobre un elemento de superficie $d\sigma$ del conductor se obtiene multiplicando la carga eléctrica del elemento de área calculado en [eqn:(60)] (60) por la media aritmética de la intensidad del campo eléctrico en ambos lados. De este modo, ${𝖥}_e=\frac{\sin \theta }{2\pi }fd\sigma (-\sin \theta f)=-\frac{{\sin }^2\theta }{2\pi }{f}^{2}d\sigma .$ Esta fuerza actúa en la dirección hacia el vacío y, por consiguiente, ejerce una tensión.