Existe, sin embargo, también un método, aplicable al caso de ondas largas, para la determinación teórica directa de la conductividad eléctrica y, con ella, del poder absorbente, , así como del poder emisivo, , de los metales. Este se basa en las ideas de la teoría de los electrones, tal como han sido desarrolladas para los procesos térmicos y eléctricos en los metales por E. RieckeE. Riecke, Wied. Ann. 66, p. 353, 1898. y especialmente por P. Drude.P. Drude, Ann. d. Phys. 1, p. 566, 1900.
De acuerdo con estos, todos estos procesos se basan en los rápidos movimientos irregulares de los electrones negativos, que vuelan de un lado a otro entre las moléculas cargadas positivamente de la materia (aquí del metal) y rebotan al chocar con ellas, así como entre sí, como las moléculas de gas cuando chocan contra un obstáculo rígido o entre sí.
La velocidad de los movimientos térmicos de las moléculas materiales puede despreciarse en comparación con la de los electrones, ya que en el estado estacionario la energía cinética media del movimiento de una molécula material es igual a la de un electrón, y dado que la masa de una molécula material es más de mil veces mayor que la de un electrón.
Ahora bien, si hay un campo eléctrico en el interior del metal, las partículas cargadas opuestamente son impulsadas en direcciones opuestas con velocidades promedio que dependen del camino libre medio, entre otros factores, y esto explica la conductividad del metal para la corriente eléctrica.
Por otra parte, el poder emisivo del metal para el calor radiante se deduce del cálculo de los choques de los electrones.
Pues, en tanto que un electrón vuela con velocidad constante en una dirección constante, su energía cinética permanece constante y no hay radiación de energía; mas, siempre que sufre por choque un cambio en sus componentes de velocidad, una cierta cantidad de energía, que puede calcularse a partir de la electrodinámica y que puede representarse siempre en forma de serie de Fourier, es irradiada al espacio circundante, tal como pensamos que los rayos Roentgen son causados por el choque contra la anticátodo de los electrones eyectados del cátodo.
Desde el punto de vista de la hipótesis de los cuantos, este cálculo no puede llevarse a cabo por el momento sin ambigüedad, excepto bajo el supuesto de que, durante el tiempo de una vibración parcial de la serie de Fourier, ocurre un gran número de impactos de electrones, es decir, para ondas comparativamente largas, pues entonces la ley fundamental del impacto no importa esencialmente.
Ahora bien, este método puede emplearse evidentemente para deducir las leyes de la radiación del cuerpo negro de una manera nueva, enteramente independiente de la empleada anteriormente. Pues si el poder emisivo, , del metal, calculado de este modo, se divide por el poder absorbente, , del mismo metal, determinado por medio de su conductividad eléctrica, entonces, según la ley de Kirchhoff [eqn:(48)] (48), el resultado debe ser el poder emisivo de un cuerpo negro, independientemente de la sustancia especial utilizada en la determinación.
De esta manera, H. A. LorentzH. A. Lorentz, Proc. Kon. Akad. v. Wet. Amsterdam, 1903, p. 666., en una profunda investigación, ha deducido la ley de radiación de un cuerpo negro y ha obtenido un resultado cuyo contenido coincide exactamente con la ecuación [eqn:(283)] (283), y en el cual también la constante está relacionada con la constante de los gases mediante la ecuación [eqn:(193)] (193).
Es verdad que este método para establecer las leyes de la radiación está, como ya se ha dicho, restringido al rango de las ondas largas, pero proporciona una visión más profunda y muy importante del mecanismo de los movimientos de los electrones y de los fenómenos de radiación en los metales causados por ellos. Al mismo tiempo, el punto de vista descrito más arriba en [sect:111.] Sec. 111, según el cual el espectro normal puede considerarse como compuesto por un gran número de procesos muy irregulares como elementos, queda expresamente confirmado.