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Procedemos de un modo perfectamente general a considerar las componentes de las intensidades de campo $⋿$ y $𝖧$ como funciones del tiempo en un punto determinado, que podemos considerar como el origen del sistema de coordenadas. De estas componentes, que son producidas por todos los rayos que pasan por el origen, hay seis; seleccionamos una de ellas, digamos $⋿_{z}$ , para un examen más detallado. Por muy complicada que sea, puede escribirse bajo cualquier circunstancia como una serie de Fourier para un intervalo de tiempo limitado, digamos desde $t = 0$ hasta $t = 𝖳$ ; por tanto, $⋿_{z} = \sum_{n = 1}^{n = \infty} C_{n} \cos (\frac{2 π n t}{𝖳} - θ_{n}) \Label [e q n] (149) \upshape (149)$ donde la suma ha de extenderse a todos los enteros positivos $n$ , mientras que las constantes $C_{n}$ (positivas) y $θ_{n}$ pueden variar arbitrariamente de un término a otro. El intervalo de tiempo $𝖳$ , el período fundamental de la serie de Fourier, lo elegiremos tan grande que todos los tiempos $t$ que consideraremos en lo sucesivo estén incluidos en este intervalo de tiempo, de modo que $0 < t < 𝖳$ . Entonces podemos considerar que $⋿_{z}$ es idéntica en todos los aspectos a la serie de Fourier, es decir, podemos considerar que $⋿_{z}$ consiste en «vibraciones parciales», que son estrictamente periódicas y de frecuencias dadas por $ν = \frac{n}{𝖳} .$

Puesto que, según el [sect:3.] art. 3, la diferencial de tiempo $d t$ requerida para la definición de la intensidad de un rayo térmico es necesariamente grande en comparación con los períodos de vibración de todos los colores contenidos en el rayo, una sola diferencial de tiempo $d t$ contiene un gran número de vibraciones, es decir, el producto $ν d t$ es un número grande. De ello se sigue a fortiori que $ν t$ y, más aún, $ν 𝖳 = n es enormemente grande \Label [e q n] (150) \upshape (150)$ para todos los valores de $ν$ que entran en consideración. De esto debemos concluir que todas las amplitudes $C_{n}$ con un valor moderadamente grande para el número ordinal $n$ no aparecen en absoluto en la serie de Fourier, es decir, son despreciablemente pequeñas.

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