el interespacio entre nuestros tres círculos iguales contiguos es un triángulo equilátero y curvilíneo; e incluso si nuestra espícula se deposita, no en el espacio entre nuestras tres células, sino en el espesor de la pared interviniente, entonces podemos recordar (de la p. 297) que las diversas particiones nunca se encuentran realmente en ángulos agudos, sino que el ángulo de contacto siempre está cubierto por una pequeña acumulación de material (cuyo volumen varía según su fluidez) cuyo límite adopta la forma de un arco de círculo, y que constituye el «bourrelet» de Plateau.
En cualquier muestra de espículas trirradiadas de Grantia, o en cualquier serie de dibujos cuidadosos, como los de Haeckel entre otros, encontraremos que todas estas diversas conôÙfiôÙgurôÙaôÙciones están precisa y completamente ilustradas.
El espículo tetraédrico, o más bien tetractinélido, no necesita una explicación detallada (Fig. 214, D, E).
Pues así como un espículo trirradiado corresponde al caso de tres células en contacto mutuo, el espículo de cuatro rayos corresponde al de un agregado sólido de cuatro células: estas últimas tienden a encontrarse en un sistema tetraédrico, mostrando cuatro aristas, en cada una de las cuales concurren cuatro superficies, estando las aristas inclinadas entre sí en un ángulo igual de aproximadamente 109º.
Y aun en el caso de una sola capa, o capa superficial, de células, si el esqueleto se origina en relación con todas las aristas de contacto mutuo, tendremos, en casos completos y típicos, un espículo de cuatro rayos, del cual una extremidad recta corresponderá a la línea de unión entre las tres células, y las otras tres extremidades (que serán entonces extremidades curvadas) corresponderán a las aristas donde dos células se encuentran en la superficie del sistema.
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Pero si ha de aceptarse semejante explicación física de las formas de nuestras espículas, debemos buscar inmediatamente alguna agencia física mediante la cual podamos explicar la presencia del material sólido precisamente en las uniones o interfaces de las células, y las fuerzas por las cuales este material es confinado y moldeado a la forma de dichos contactos intercelulares o interfaciales. Es a Dreyer a quien debemos principalmente la teoría física o mecánica de la conformación espicular que acabo de describir,—una teoría que en última instancia descansa sobre la forma adoptada, bajo la tensión superficial, por una agregación de células o vesículas. Pero, concedido este punto fundamental, aún nos quedan varias alternativas posibles para explicar los detalles del fenómeno.
Dreyer, si le entiendo bien, se contentaba con suponer que el material sólido, secretado o excretado por el organismo, se acumulaba en los intersticios entre las células, y allí era sometido a una presión o restricción mecánica a medida que las células se apiñaban cada vez más debido a su propio crecimiento y al del sistema en general.
En lo que respecta a la forma general de las espículas, semejante explicación no es inadecuada, aunque bajo ella tal vez debamos renunciar a algunas de nuestras suposiciones sobre lo que ocurre en la superficie exterior del sistema.
Pero en todos (o casi todos) los casos en que, hace tan solo unos años, los conceptos de secreción o excreción parecían bastante precisos, hoy en día nos inclinamos a recurrir al fenómeno de la adsorción como una etapa más hacia la elucidación de nuestros hechos. He aquí un caso ilustrativo. En los tejidos de nuestra esponja, dondequiera que dos células se encuentran, tenemos allí una superficie de contacto definida, y allí por