sus longitudes (en el lado derecho del diagrama) en relación con el radio del círculo ( a ), es decir, la pared lateral, OA , de nuestra celda.
Los valores límite aquí son (1), C, Cÿ£¢ã€ý, donde el ángulo del arco es de 90ô¯, y donde, como ya hemos visto, las dos paredes divisorias tienen las magnitudes relativas de MPã€₤:ã€₤RS =ã€₤0ôñ875ã€₤:ã€₤1ôñ111; (2) el punto D, donde RS es igual a la unidad, es decir, donde la división periclinal tiene la misma longitud que una radial; esto ocurre cuando öÝ está un poco por debajo de 82ô¯ (véanse los puntos D, Dÿ£¢ã€ý); (3) el punto E, donde RS y MP se cortan; es decir, el punto en el cual las dos divisiones, periclinal y anticlinal, son de la misma magnitud; este es el caso, según nuestro diagrama, cuando el ángulo del arco es de algo más de 62ô§ô¯. Vemos por tanto a partir de esto que lo que hemos llamado división anticlinal, como MP, solo es probable que aparezca en una célula triangular o prismática cuyo ángulo de arco se encuentre entre 90ô¯ y 62ô§ô¯. En todas las células más estrechas o más afiladas, la división periclinal tendrá menor superficie y, por consiguiente, será cada vez más probable que se produzca.
El caso (F) en el que el ángulo öÝ es de exactamente 60ô¯ tiene cierto interés. Aquí, debido a la curvatura del borde periférico, y al hecho consecuente de que los ángulos periféricos son algo mayores que el ángulo apical öÝ, el tabique periclinal tiene una ventaja muy ligera y casi imperceptible sobre el anticlinal, siendo las proporciones relativas aproximadamente de MPã€₤:ã€₤RS =ã€₤0ôñ73ã€₤:ã€₤0ôñ72. Pero si el triángulo equilátero fuese un triángulo esférico plano, es decir, un triángulo plano limitado por arcos circulares, entonces vemos que ya no hay distinción alguna entre nuestros dos tabiques; MP y RS son ahora idénticos.
En el mismo diagrama, he insertado la curva para valores de {367} cosecã€₤ö¡ã€₤㈒ã€₤cotã€₤ö¡ =ã€₤OM, es decir, las distancias desde el centro, a lo largo del lado de la celdilla, del punto de partida (M) del tabique anticlinal. El punto Cÿ£¢ã€° representa su posición en el caso de un cuadrante, y muestra que está (como ya hemos dicho) a unos 3ã€₤ã „ã€₤10 de la longitud del radio desde el centro. Si, por otra parte, nuestra celdilla es un triángulo equilátero, entonces tenemos que leer el punto de esta curva corôÙreôÙsponôÙdiente a öÝ =ã€₤60ô¯, y lo hallamos en el punto Fã€Ç (verticalmente debajo de F), lo cual nos indica que el tabique empieza ahora a 4ôñ5ã€₤ã „ã€₤10, o casi a mitad de camino, a lo largo de la pared radial.
Las consideraciones que anteceden nos llevan muy lejos en nuestras investigaciones sobre muchas de las formas más simples de división celular.
Estrictamente hablando, se limitan al caso de las células aplanadas, en el que podemos tratar el problema como si simplemente estuviéramos dividiendo una superficie plana. Pero es obvio que, aunque no nos enseñan toda la conformación de la partición que divide un sólido más complicado en dos mitades, sin embargo, incluso en tal caso, nos iluminan lo suficiente como para revelarnos el aspecto que se presenta en un plano del sólido real. Y como esto es todo lo que vemos en una sección microscópica, se deduce que los resultados a los que hemos llegado nos ayudarán en gran medida en la interpretación de las apariencias microscópicas, incluso en casos comparativamente complejos de división celular.