oceánicas, porque solo suspendidas en el agua pueden {590} resistir estructuras tan delicadas; en las conchas muertas, con las que estamos mucho más familiarizados, todo rastro de ellas se rompe y se desgasta por fricción. El crecimiento de estas largas agujas se explica (como ya hemos mencionado brevemente en la p. 440) por el fenómeno que Lehmann denomina orientirte Adsorption —la tendencia de una estructura cristalina a crecer por acreción, no necesariamente adoptando la forma externa de un "cristal", sino continuando en cualquier dirección u orientación que se le haya impreso previamente—: en este caso, el crecimiento espicular es simplemente una continuación directa de la simetría radial de los elementos microcristalinos de la pared de la concha. Sobre la superficie de la concha, las espículas radiantes tienden a aparecer en un patrón hexagonal, agrupadas simétricamente alrededor de los poros que perforan la concha. Rhumbler ha sugerido que esta disposición se debe a corrientes de difusión que forman pequeños remolinos alrededor de la base de los seudópodos que emergen de los poros; una idea tomada de Bűnard, a quien se debe el descubrimiento de este tipo o clase de vórtices4. En uno de los experimentos de Bűnard, una capa delgada de parafina se esparce con partículas de grafito y luego se calienta hasta fundirse, tras lo cual cada pequeño gránulo sólido se convierte en el centro de un vórtice; mediante la interacción de estos vórtices, las partículas tienden a ser repelidas a distancias iguales unas de otras y, al final, se observa que están dispuestas en un patrón hexagonal5. La analogía es clara entre este experimento y aquellos experimentos de difusión con los que Leduc produce sus hermosos sistemas hexagonales de células artificiales, de los cuales hemos tratado en un capítulo anterior (p. 320).
Pero volvamos a la concha misma y consideremos en particular su forma espiral. Que la concha de los foraminíferos tienda hacia una forma espiral no debe sorprendernos; pues hemos aprendido que una de las condiciones fundamentales para la producción de una espiral concreta es precisamente lo que tenemos aquí, a saber, el desarrollo gradual de una estructura mediante incrementos sucesivos añadidos a su exterior, los cuales pasan a formar parte, sucesivamente, de una estructura permanente y rígida.
Esta condición {591} se da de forma evidente en la concha de los foraminíferos, pero en absoluto en la de los radiolarios. Nuestra segunda condición fundamental para la producción de una espiral logarítmica es que cada incremento sucesivo esté dispuesto y conformado de tal manera que su adición al sistema deje inalterada la forma del sistema en su conjunto. Debemos investigar ahora esta última condición y determinar si los incrementos sucesivos, o cámaras sucesivas, de la concha de los foraminíferos constituyen en realidad gnomones de toda la estructura.
Es bien sabido que las conchas en espiral de los foraminíferos asemejan mucho a las verdaderas espirales logarítmicas. De hecho, con tanta precisión repiten o simulan las diminutas conchas de muchos foraminíferos las conchas en espiral del Nautilus y sus afines que, para los naturalistas de principios del siglo XIX, eran conocidas como Cûˋphalopodes microscopiques6, hasta que Dujardin demostró que sus pequeños cuerpos no comprendían una anatomía compleja de órganos, sino que consistían meramente en esa materia orgánica de aspecto viscoso que nos enseñó a llamar «sarcoda», y de la cual aprendimos después, gracias a Schwann, a hablar como «protoplasma».