estructuras, sino que están unidas entre sí, ya sea por un núcleo sólido o por las paredes de una cubierta tubular; y las fuerzas que tienden a separar B y D se oponen, por consiguiente, a una tensión en BD. De ello se deduce, por lo tanto, que habrá una fuerza resultante BG, que actúa en una dirección intermedia entre Bb y BD, y también una resultante, DH, que actúa en D en dirección opuesta; y en consecuencia, tras un pequeño incremento de crecimiento, el extremo en crecimiento del cilindro lugar de encontrarse en la dirección BD, pasará a hallarse en la dirección GH. El problema es, por tanto, análogo al de una viga a la que aplicamos un momento flector; y es evidente que la fuerza desigual de crecimiento equivale a un 〜par〠que imprimirá a nuestra estructura una forma curvada. Pues, si consideramos la parte ABDC prácticamente rígida, y la parte BBÿ£¢ã€ýDÿ£¢ã€ýD como flexible, este par {500} tenderá a hacer girar tiras tales como Bÿ£¢ã€ýDÿ£¢ã€ý alrededor de un eje perpendicular al plano del diagrama, y que pasa a través de un punto intermedio Fÿ£¢ã€ý. Es evidente también, puesto que todas las fuerzas consideradas son intrínsecas al sistema, que esta tendencia será continua, y que a medida que el crecimiento prosiga, el cuerpo que se kurva adoptará una forma circular o espiral. Pero la tensión que aquí hemos supuesto existente en la dirección BD desaparecerá obviamente si suponemos una tasa de crecimiento suficientemente rápida en esa dirección. Pues si podemos considerar la boca de nuestra cubierta tubular como perfectamente extensible en su propio plano, de modo que no ejerza tracción alguna sobre los lados, entonces se estirará en elipses cada vez más alargadas, formando los orificios cada vez más oblicuos de un tubo recto. En otras palabras, en una estructura como la que hemos presupuesto, la existencia o