CAPÍTULO XI LA ESPIRAL LOGARÍTMICA

En buen número de estos opérculos, Moseley midió las anchuras de las vueltas sucesivas a lo largo de un radio vector¹⁴, exactamente de la misma manera que lo hizo con toda la concha en los casos anteriores; y he aquí un ejemplo de sus resultados.

La proporción es apôÙproxôÙiôÙmadaôÙmente constante, y esta espiral es también, por lo tanto, una espiral logarítmica.

Pero aquí surge una bellísima ilustración de esa propiedad de la espiral logarítmica que hace que toda su forma permanezca inalterada, a pesar de su modo de crecimiento aparentemente asimétrico o unilateral. Pues la boca de la concha tubular, en la que debe encajar el opérculo, está creciendo o ensanchándose por todos lados: mientras que el opérculo aumenta, no mediante adiciones realizadas al mismo tiempo en todo su margen, sino mediante adiciones hechas únicamente en uno de sus lados en cada etapa sucesiva. Uno de los bordes del opérculo permanece así inalterado a medida que avanza hacia cada nueva posición y se coloca en una sección del tubo nuevamente formada, similar a la anterior pero mayor. Sin embargo, las dos estructuras contiguas, la cámara y su tapón, encajan en todo momento a la perfección. El problema mecánico (que no es en absoluto fácil) queda así resuelto: «Cómo dar forma a un tubo de sección variable, de modo que un émbolo impulsado a lo largo del mismo coincida continuamente, por un lado de su margen, con su superficie a medida que avanza, siempre que el émbolo se haga al mismo tiempo girar continuamente en su propio plano.»

Como señala Moseley: «Que el mismo borde que encajaba en una porción de la primera sección menor deba ser capaz de ajustarse, de modo que encaje en una porción de la siguiente sección similar pero mayor, supone