de la forma esférica o esferoidal.
En todos los puntos la forma está determinada por la ley de la distribución de la presión radial dentro de la región dada del tubo, mientras que la fricción superficial ayuda a mantener el huevo en su posición.
Si el huevo se encuentra bajo la presión del oviducto, pero sin ningún componente marcado en dirección hacia adelante o hacia atrás, el huevo será comprimido en el medio y tenderá más o menos a la forma de un cilindro con extremos esféricos.
Se puede suponer que los huevos del somormujo, el cormorán o el cocodrilo adquieren su forma en tales circunstancias.
Cuando el huevo está sujeto a la contracción peristáltica del oviducto durante su formación, entonces, por la naturaleza y la dirección del movimiento de la onda peristáltica, la presión será mayor en algún punto detrás de la mitad del huevo; en otras palabras, el tubo se convierte temporalmente en una forma más cónica, y se sigue el simple resultado de que el extremo anterior del huevo se vuelve más ancho y el extremo posterior más estrecho.
Con una forma y tamaño de cuerpo determinados, el equilibrio en el tubo puede mantenerse bajo una mayor presión radial hacia un extremo que hacia el otro. Por ejemplo, un cilindro con extremos cónicos, de semiángulos ö¡ y ö¡ÿ£¢ã€ý respectivamente, permanece en equilibrio, prescindiendo de la fricción, si pÿ£¢cosÿ£¢2ã€₤ö¡ =ã€₤pÿ£¢ã€ýÿ£¢cosÿ£¢2ã€₤ö¡ÿ£¢ã€ý, de modo que en el extremo más afilado, donde ö¡ es pequeño, p es pequeño. Por lo tanto, toda la estructura podría adoptar dicha configuración, o crecer bajo tales condiciones, volviéndose finalmente rígida por la solidificación de la envoltura. {658} De acuerdo con el párrafo precedente, debemos suponer cierta distribución inicial de presión, cierta compresión aplicada a la parte posterior del huevo, para darle su forma afilada. Pero, una vez adquirida esa forma, el huevo puede permanecer en equilibrio tanto en lo que respecta a la forma como a la posición dentro del tubo, incluso después de que se alivia dicho exceso de presión en la parte posterior. Además, la ecuación anterior muestra que una presión normal no mayor e (incluso dentro de ciertos límites) menor, actuando sobre la parte posterior que sobre la anterior del huevo después de formada la cáscara, será suficiente para comunicarle un movimiento hacia adelante. Esta es una consideración importante, pues muestra que la forma ordinaria de un huevo, e incluso la forma cónica de un caso extremo como el del alca común, es directamente favorable para el movimiento del huevo dentro del oviducto, con el extremo rombo por delante.
El enunciado matemático de todo el caso es el siguiente: En nuestro huevo, que consiste en una membrana extensible llena de un fluido incompresible y bajo presión externa, la ecuación de la envoltura es pÿ£¢nã€₤+ã€₤T(1ã€₤ã „ã€₤rã€₤+ã€₤1ã€₤ã „ã€₤rÿ£¢ã€ý) =ã€₤P, donde pÿ£¢n es la componente normal de la presión externa en un punto donde r y rÿ£¢ã€ý son los radios de curvatura, T es la tensión de la envoltura y P la presión interna del fluido. Esta es simplemente la ecuación de una superficie elástica donde T representa el coeficiente de elasticidad; en otras palabras, una cáscara elástica flexible tiene las mismas propiedades matemáticas que nuestro huevo cubierto de membrana. Y esta es la idéntica ecuación que ya hemos tenido ocasión de emplear con tanta frecuencia en nuestra discusión sobre las formas de las células; salvo que en estas últimas teníamos principalmente que estudiar la tensión T (es decir, la tensión superficial de la célula semiffuida) y teníamos poco o nada que ver con el factor de presión externa (pÿ£¢n), que en el caso del huevo adquiere una importancia primordial.