en la dirección de la tangente a la curva, y representando la fuerza del crecimiento longitudinal; T, perpendicular a L, y representando la tendencia del organismo a crecer a lo ancho; y P, la tracción ejercida, en la dirección del polo, por el músculo columelar. Resolvamos L y T en componentes a lo largo de P (a saber, Aÿ£¢ã€ý, Bÿ£¢ã€ý), y perpendiculares a P (a saber, A, B); ahora solo tenemos dos fuerzas que considerar, a saber, Pã€₤㈒ã€₤Aÿ£¢ã€ýã€₤㈒ã€₤Bÿ£¢ã€ý, y Aã€₤㈒ã€₤B. Y estas dos últimas podemos descomponerlas de nuevo, si lo deseamos, para tratar únicamente con fuerzas en la dirección de P y T. Ahora bien, al permanecer constante la relación de estas fuerzas, el lugar geométrico del punto p es una espiral equiangular. {507}
Además, vemos cómo cualquier ligera variación en cualquiera de las fuerzas P, T, L tenderá a modificar el ángulo öÝ, y a producir un pequeño desvío respecto a la regularidad absoluta de la espiral logarítmica.
No nos sorprenderá hallar tales desviaciones menores de la simplicidad y uniformidad absolutas de la ley teórica, con mayor o menor frecuencia, en la Naturaleza, en el complejo sistema de fuerzas que presenta el organismo vivo.
En el crecimiento de una concha, no podemos concebir ley más simple que esta: a saber, que debe ensancharse y alargarse en las mismas proporciones invariables; y esta ley, la más simple de todas, es la que la Naturaleza tiende a seguir.
La concha, al igual que la criatura que lleva dentro, crece en tamaño pero no cambia de forma; y la existencia de esta relatividad constante de crecimiento, o constante similitud de forma, es de la esencia —y puede tomarse como base para una definición— de la espiral logarítmica.