En los anteridios jóvenes de Chara (Fig. 112), y en el caso nada disímil del esporangio (o conidióforo) de Mucor, reconocemos fácilmente la forma hemisférica del tabique que aísla la gran célula esférica del filamento cilíndrico.
Aquí, en la primera fase del desarrollo, tendríamos que tomar en consideración las diferentes presiones ejercidas por la curvatura simple del cilindro y la doble curvatura de su casquete esférico (p. 221); y hallaríamos que la partición tendría una curvatura algo baja, con un radio menor que el diámetro del cilindro; el cual habría igualado exactamente de no ser por la presión adicional hacia adentro que recibe {304} a partir de la curvatura de la gran esfera circundante.
Pero a medida que esta última continúa creciendo, su curvatura disminuye, y lo mismo hace la presión hacia adentro de su superficie; y en consecuencia el pequeño tabique convexo se abomba cada vez más.
Para resumir los hechos precedentes, sean los diagramas adjuntos (Fig. 113) la representación de un sistema de tres películas, de las cuales una es una pared divisoria entre las otras dos; y sean las tensiones en las tres superficies, o las tracciones ejercidas sobre un punto en su lugar de encuentro, proporcionales a T, Tÿ£¢ã€ý y t. Sean öÝ, öý, ö° los ángulos opuestos, tal como se muestra en la figura. Entonces:
- (1) Si T es igual a Tÿ£¢ã€ý, y t es relativamente insignificante, los ángulos öÝ, öý serán de 90ô¯.
Fig. 113.