Aquí entra en juego un principio fundamental que, en la medida en que necesitamos comprenderlo, puede explicarse con palabras sencillas. El efecto (y podríamos incluso decir el objeto) de introducir el cuerpo más permeable entre los polos es obtener un «camino más fácil» por el cual puedan viajar las líneas de fuerza; pero es obvio que una ruta más larga a través del cuerpo más permeable puede resultar a fin de cuentas menos ventajosa que una ruta más corta a través del medio menos permeable. Es decir, el cuerpo más permeable solo tenderá a ser atraído hacia el campo de fuerza hasta que se alcance un punto en el que (por decirlo así) el camino alrededor y el camino a través sean igualmente ventajosos. Por consiguiente, deberíamos esperar que (según nuestra hipótesis) se encontraran casos en los que el núcleo fuera totalmente atraído hacia el campo entre los centrosomas, y otros en los que solo lo fuera parcialmente y en mayor o menor grado. Esto es precisamente lo que ocurre de hecho. Las figs. 44 y 45 representan dos llamados «tipos» de una fase que sigue a la representada en la Fig. 43. Según las descripciones habituales (y en particular la del profesor {179} E. B. Wilson37), se nos dice que, en un caso como el de la Fig. 44, el «huso primario» desaparece y los centrosomas divergen hacia los polos opuestos del núcleo; una condición que se encuentra en muchas células vegetales y en las etapas de segmentación de muchos óvulos. En la Fig. 45, por otra parte, el huso primario persiste y posteriormente llega a formar el huso principal o «central»; mientras que al mismo tiempo observamos la desvanecencia de la membrana nuclear, la fragmentación del espirema en cromosomas separados y un crecimiento hacia el interior del área nuclear de los «rayos astrales»,—todo ello tal como en la Fig. 46, que representa la fase inmediatamente posterior a la de la Fig. 45. Esta condición de la Fig. 46 se da en una variedad de casos; se observa claramente en las células epidérmicas de la salamandra y es también, en conjunto, característica del modo de formación de los «cuerpos polares». Es claro y obvio que los dos «tipos» corresponden a meras diferencias de grado, y son tales como las que suscitarían de manera natural las diferencias en las permeabilidades relativas de la masa nuclear y del citoplasma circundante, o incluso las diferencias en la magnitud del primer cuerpo mencionado.
Pero ahora tiene lugar un cambio importante, o más bien aparece una diferencia importante; pues, mientras que el núcleo en su conjunto tendía a ser atraído hacia las partes más fuertes del campo, cuando llega a romperse encontramos, por el contrario, que su hilo espiremático contenido o sus cromosomas separados tienden a ser repelidos hacia las partes más débiles. Sea cual fuere la causa de esta diferencia —si, por ejemplo, debida a diferencias reales de permeabilidad, o posiblemente a diferencias en la «carga superficial»—, el hecho es que la sustancia cromatínica ahora se comporta a la manera de un cuerpo «diamagnético», y es repelida desde las partes más fuertes hacia las más débiles del campo. En otras palabras, sus partículas, situadas en el campo interpolar, tienden a desplazarse hacia el plano ecuatorial del mismo (Figs. 47, 48), y además tienden a moverse hacia afuera hacia la periferia de dicho plano, hacia lo que el histólogo llama las «fibras del manto», o las líneas de fuerza más externas de las que se compone el huso (pár. 5, Fig. 47). Y si esta sustancia cromatínica comparativamente no permeable llega a constar de porciones separadas, de forma más o menos alargada, estas porciones, o «cromosomas» separados, se dispondrán longitudinalmente, {180} en un círculo ecuatorial periférico (Figs. 48, 49). Esto es precisamente lo que ocurre en la realidad. Además, antes de la fragmentación del núcleo, mucho antes de que el material cromatínico se haya dividido en cromosomas separados, y en el mismo momento en que está siendo modelado en un «espirema», este cuerpo ya se encuentra en un campo polar, y ya debe de tener la tendencia a situarse en el plano ecuatorial del mismo. Pero el hilo espiremático, largo y continuo, es incapaz, mientras el núcleo conserve su pared limítrofe esférica, de disponerse en un simple anillo ecuatorial; al esforzarse por hacerlo, debe de tender a enrollarse y a «retorcerse», y al hacerlo (si todo esto es así), debe de tender a asumir las características convoluciones del «espirema».