las diminutas partículas que son {48} pasivas bajo el bombardeo; pero, sin embargo, Przibram se inclina a pensar que incluso sus infusorios, comparativamente grandes, son lo suficientemente pequeños como para que el bombardeo molecular sea un estímulo, aunque no la causa real, de sus movimientos irregulares e interrumpidos.
Hay además otro fenómeno muy notable que puede entrar en juego en el caso de los organismos más diminutos; y este es su relación con los rayos de luz, como nos ha dicho Arrhenius. Sobre las ondas de un haz de luz, una partícula muy diminuta (in vacuo) debería ser atrapada efectivamente y arrastrada con una velocidad inmensa; y esta «presión radiante» ejerce su influencia más poderosa sobre cuerpos que (si son de forma esférica) miden justamente alrededor de ôñ00016 mm., o ôñ16 ôç de diámetro. Este es justamente el tamaño, como hemos visto, de algunos de nuestros protozoos y bacterias más pequeños conocidos, mientras que tenemos razones para creer que otros aún invisibles, y quizás las esporas de muchos, son todavía más pequeños. Ahora bien, hemos visto que dichas partículas diminutas caen con extrema lentitud en el aire, incluso a presiones atmosféricas ordinarias: nuestro organismo que mide ôñ16 ôç caería tan solo 83 metros en un año, lo que equivale a decir que su peso prácticamente no ofrece ningún impedimento para su traslado, por la corriente más ligera, a las regiones más altas de la atmósfera. Más allá de la atmósfera, sin embargo, no puede ir, hasta que alguna nueva fuerza le permita resistir la atracción de la gravedad terrestre, a la que la viscosidad de una atmósfera ya no está presente para oponerse. Pero es concebible que nuestra partícula pueda ir todavía más lejos, y desprenderse efectivamente de las ataduras de la tierra. Pues en las regiones superiores de la atmósfera, digamos a cincuenta millas de altura, entrará en contacto con los rayos y destellos de las auroras boreales, que consisten (como sostiene Arrhenius) en un polvo fino, o nube de gotas de vapor, cargadas con electricidad negativa, y proyectadas hacia fuera desde el sol. Tan pronto como nuestra partícula adquiera una carga de electricidad negativa, comenzará a ser repelida por las partículas aurorales cargadas de manera similar, y la cantidad de carga necesaria para permitir que una partícula de tamaño dado (como nuestra pequeña mónada de ôñ16 ôç) resista la atracción de la gravedad puede calcularse, y se descubre que es tal que las condiciones reales pueden proporcionarla fácilmente. Finalmente, una vez liberada de los enredos de la atmósfera de la tierra, {49} la partícula puede ser propulsada por la «presión radiante» de la luz, con una velocidad que la llevará —como a Uriel deslizándose en un rayo de sol— tan lejos como la órbita de Marte en veinte días, la de Júpiter en ochenta días, y ¡tan lejos como la estrella fija más cercana en tres mil años! ¡Esto, y mucho más, es la contribución de Arrhenius hacia la aceptación de la hipótesis de Lord Kelvin de que la vida puede ser, y puede haber sido, diseminada más allá de los límites del espacio, a través del sistema solar y el universo entero!
Bien puede ser que no necesitemos conceder gran importancia práctica a esta audaz concepción; pues aun cuando se demuestre que el espacio estelar es mare liberum para los diminutos viajeros materiales, podemos estar seguros de que aquellos que alcanzan un destino estelar o incluso planetario son infinitamente, o casi infinitamente, pocos.
Pero, sea como fuere, las remotas posibilidades del caso sirven para ilustrar de un modo muy vívido las profundas diferencias de propiedad física y potencialidad que están asociadas en la escala de magnitud con simples diferencias de grado.