# Sobre la forma y ramificación de los vasos sanguíneos
Pasando a lo que puede parecer un tema muy diferente, podemos investigar una serie de puntos interesantes en relación con la forma y la estructura de los vasos sanguíneos, basándonos en el mismo principio y con la ayuda de las mismas ecuaciones que hemos empleado, por ejemplo, al estudiar la cáscara de huevo.
Sabemos que la presión del fluido (P) dentro del vaso está equilibrada por (1) la tensión (T) de la pared, dividida por el radio de curvatura, y (2) la presión externa (pÿ£¢n), normal a la pared: según nuestra fórmula
Si prescindimos de la presión externa, es decir, de cualquier soporte que los tejidos circundantes puedan brindar al vaso, y si tratamos únicamente con una vena o arteria cilíndrica, esta fórmula se simplifica a la forma P =ã€₤Tã€₤ã „ã€₤R. Es decir, bajo una presión constante, la tensión varía en función del radio. Pero la tension, por unidad de área del vaso, depende del grosor de la pared, es decir, de la cantidad de tejido membranoso y especialmente muscular del que está compuesta.
Por tanto, mientras la presión sea constante, el grosor de la pared debe variar en función del radio, o del diámetro, del vaso sanguíneo. Pero no es el caso que la presión sea constante, pues va disminuyendo gradualmente, debido a la pérdida por fricción, a medida que pasamos de las arterias grandes a las pequeñas; y en consecuencia hallamos que, si bien por un tiempo las secciones transversales de los vasos mayores y menores son figuras simétricas, con el grosor de la pared proporcional al tamaño del tubo, esta proporción se pierde gradualmente, y las paredes {666} de las arterias pequeñas, y más aún las de los capilares, se vuelven sumamente delgadas, y más de lo que correspondería en estricta proporción al estrechamiento del tubo.
En el caso del corazón tenemos, dentro de cada una de sus cavidades, una presión que, en un momento dado, es constante en toda la superficie de la pared, pero el grosor de la pared varía considerablemente. Por ejemplo, en el ventrículo izquierdo, el vértice es con mucho la porción más delgada, así como también la que tiene mayor curvatura. Podemos suponer, por tanto (o al menos sospechar), que la fórmula, t(1ã€₤ã „ã€₤rã€₤+ã€₤1ã€₤ã „ã€₤rÿ£¢ã€ý) =ã€₤C, se cumple; es decir, que el grosor (t) de la pared varía en proporción inversa a la curvatura media. Esto puede comprobarse experimentalmente dilatando un corazón con alcohol bajo una presión conocida y midiendo después el grosor de las paredes en varias partes una vez que todo el órgano se ha endurecido. Por este medio se descubre que, para cada una de las cavidades, la ley se cumple con gran exactitud15. Además, si empezamos dilatando el ventrículo derecho y luego dilatamos el izquierdo de la misma manera, hasta que todo el corazón esté dilatada de forma igual y simétrica, encontramos (1) que hemos tenido que usar una presión en el ventrículo izquierdo de seis a siete veces mayor que en el ventrículo derecho, y (2) que el grosor de las paredes guarda exactamente la misma proporción16.
Un gran número de otros problemas de orden mecánico o hidrodinámico surgen en relación con los vasos sanguíneos17, y si bien estos interesan principalmente al fisiólogo, también tienen su interés para el morfoólogo en la medida en que inciden sobre la estructura y la forma. Como ejemplo de tales problemas mecánicos {667} podemos tomar las condiciones que determinan o ayudan a determinar el modo de ramificación de una arteria, o el ángulo con el que se desprenden sus ramas; pues, como dijo John Hunter18, «Para mantener una circulación suficiente para la parte, y no más, la Naturaleza ha variado el ángulo de origen de las arterias